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| Linea 1: | Linea 1: | ||
| - | ====== | + | ====== |
| > Parla del lavoro svolto da Maxwell e illustra le sue leggi | > Parla del lavoro svolto da Maxwell e illustra le sue leggi | ||
| Linea 10: | Linea 10: | ||
| * Legge di Ampère sulla circuitazione del campo magnetico\\ $\oint \vec{B}\, dl = \mu_0 \sum i$ | * Legge di Ampère sulla circuitazione del campo magnetico\\ $\oint \vec{B}\, dl = \mu_0 \sum i$ | ||
| - | Maxwell si accorge di un paradosso nella legge di Ampère: prendendo una linea chiusa attorno a un conduttore connesso a un condensatore e attraversato da una corrente, per qualunque superficie che insiste sulla linea, la circuitazione delle correnti concatenate dovrebbe dare il medesimo valore, ossia $\mu_0 \sum i$. Ma, se la superficie attraversa il dielettrico tra le due armature, in senso tradizionale la corrente dovrebbe essere 0, in contraddizione con quanto previsto. Maxwell conclude che vi debba essere una corrente <<di spostamento>> | + | Maxwell si accorge di un paradosso nella legge di Ampère: prendendo una linea chiusa attorno a un conduttore connesso a un condensatore e attraversato da una corrente, per qualunque superficie che insiste sulla linea, la circuitazione delle correnti concatenate dovrebbe dare il medesimo valore, ossia $\mu_0 \sum i$. Ma, se la superficie attraversa il dielettrico tra le due armature, in senso tradizionale la corrente dovrebbe essere 0, in contraddizione con quanto previsto. Maxwell conclude che vi debba essere una corrente <<di spostamento>> |
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| + | La quarta legge viene dunque rivista e diventa: | ||
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| + | $$\oint \vec{B}\, dl = \mu_0 \left(\sum i + \varepsilon_0 \frac{\Delta \Phi(\vec{E})}{\Delta t}\right)$$ | ||
| > Dimostra la legge di Faraday-Neumann-Lenz | > Dimostra la legge di Faraday-Neumann-Lenz | ||